激光準(zhǔn)直系統(tǒng)的基本結(jié)構(gòu)主要由激光光源與準(zhǔn)直透鏡組構(gòu)成。其物理基礎(chǔ)在于利用透鏡對(duì)光線(xiàn)的折射作用，改變光束的波前形狀。原始激光束從諧振腔出射時(shí)，可近似視為從一個(gè)點(diǎn)光源發(fā)出的球面波，其波前為曲面。當(dāng)該球面波經(jīng)過(guò)一個(gè)具有適當(dāng)焦距的凸透鏡時(shí)，透鏡中心與邊緣對(duì)光線(xiàn)的偏折能力不同：近軸光線(xiàn)偏折較小，邊緣光線(xiàn)偏折較大。通過(guò)精確設(shè)計(jì)透鏡的曲率半徑與材料折射率，可使所有出射光線(xiàn)的傳播方向相互平行，此時(shí)波前由球面轉(zhuǎn)變?yōu)槠矫妫瑥亩@得平行光束。

 

　　實(shí)現(xiàn)這一轉(zhuǎn)換的關(guān)鍵在于光學(xué)系統(tǒng)的幾何配置。根據(jù)幾何光學(xué)中的成像原理，當(dāng)點(diǎn)光源恰好位于凸透鏡的焦平面上時(shí)，從透鏡出射的光線(xiàn)將成為平行光。具體而言，若激光器的發(fā)光點(diǎn)被精確調(diào)節(jié)至透鏡的焦點(diǎn)位置，則經(jīng)透鏡折射后的各光線(xiàn)均以與光軸平行的方向出射。然而，實(shí)際激光束并非理想點(diǎn)光源，而是具有一定束腰半徑的高斯光束。因此，工程應(yīng)用中需采用非球面透鏡或多透鏡組合來(lái)校正像差，因?yàn)榍蛎嫱哥R固有的球差會(huì)導(dǎo)致邊緣光線(xiàn)與近軸光線(xiàn)無(wú)法同時(shí)嚴(yán)格平行。

 

　　對(duì)于要求更高的準(zhǔn)直場(chǎng)合，單透鏡往往不足以消除殘余發(fā)散。此時(shí)可采用擴(kuò)束準(zhǔn)直系統(tǒng)，其典型結(jié)構(gòu)包含兩個(gè)共焦透鏡：短焦距的擴(kuò)束鏡將輸入光束發(fā)散角增大，同時(shí)擴(kuò)大光束直徑；長(zhǎng)焦距的準(zhǔn)直鏡再將擴(kuò)大后的光束重新準(zhǔn)直。由于光束直徑增大后，衍射極限決定的殘余發(fā)散角與直徑成反比，因此輸出光束的平行度得到顯著提升。這類(lèi)系統(tǒng)通常還包含空間濾波結(jié)構(gòu)，即在共焦面處設(shè)置針孔光闌，以濾除光束中的高階模式與雜散光，進(jìn)一步提高準(zhǔn)直質(zhì)量。

 

　　完成準(zhǔn)直后，光束的平行度可用發(fā)散角表示。雖然理論上可獲得絕對(duì)平行光，但受衍射極限、光學(xué)元件加工誤差及裝調(diào)精度限制，實(shí)際系統(tǒng)只能將發(fā)散角壓縮至足夠小的范圍內(nèi)。通過(guò)合理選擇透鏡參數(shù)、優(yōu)化光路結(jié)構(gòu)并精確調(diào)節(jié)光源與透鏡的相對(duì)位置，即可將原本迅速發(fā)散的光束轉(zhuǎn)變?yōu)樵谳^長(zhǎng)距離內(nèi)保持直徑基本恒定的準(zhǔn)直光束，從而滿(mǎn)足各類(lèi)精密光學(xué)應(yīng)用的要求。